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临界切应力

临界分切应力
eritical resolved shear stress 临界切应力
  材料在力的作用下将发生变形。通常把满足虎克定律规定的区域称弹性变形区,把不满足虎克定律和过程不可逆的区域称塑性变形区。由弹性变形区进入塑性变形区称之为屈服。其转折点称为屈服点。该点处的应力称为屈服应力或临界应力。
  有些材料的屈服现象并不明显,为了便于比较,就人为规定应力—应变偏离直线关系达某值(例如,通常规定为0.2%的永久变形)时的点为屈服点,该处的应力为临界应力。应该指出,塑料材料的临界应力和加载速度,工作温度等有非常明显的依赖关系。
  临界应力就是应力的极限值。当材料在外力作用下不能产生位移时,它的几何形状和尺寸将发生变化,这种形变称为应变(Strain)。
  材料发生形变时内部产生了大小相等但方向相反的反作用力抵抗外力,定义单位面积上的这种反作用力为应力(Sress)。
  按照应力和应变的方向关系,可以将应力分为正应力σ和切应力τ,正应力的方向与应变方向平行,而切应力的方向与应变垂直。按照载荷(Load)作用的形式不同,应力又可以分为拉伸压缩应力、弯曲应力和扭转应力。

相关计算
积为A/cos癸,滑移方向与拉伸轴的夹角为尺,如图所 示。因此,F在此滑移面沿滑移方向的分切应力r为: r~Jeos职eos穴 式中的cospcos只称为取向因子。对于面心立方晶格而 言,有12个等同的滑移系统。晶体在拉伸过程中,究 竟在哪一个系统上滑移取决于取向因子。取向因子最大 的,优先滑移。当甲一90’时,即拉伸轴平行于滑移面 时,或当穴一90a,即拉伸轴垂直于滑移面时,取向因子 均为零,滑移不能进行。当沪和只处于同一平面且均为 45。时,可以得到最大的取向因子和切应力。 l沾界分切应力定律的实质是:作用于单位长度位错 线上促使位错滑移的力,决定于沿滑移面的切应力在滑 移方向上的分量。当此切应力分量达到一定的临界值 时,位错开始滑移。 l愉界分切应力而对于杂质、温度和形变速率相当 敏感。材料的纯度愈高,即杂质愈少,而愈低;而少量 杂质,不论在基体溶解与否,都会使而大幅度提高。低 温时,肠随着温度的升高而显著降低,超过一定温度 时变化不太显著,趋于稳定值。形变速率愈大,T0也 愈高。(周浩孔庆平) 临界分切应力 eritical 晶体中滑移要素的取向 resolved shear stress外 力在晶体某一滑移面和滑 移方向上的分解切应力, 达到使晶体开始产生滑移 时的临界值。单晶体的拉 伸实验表明,一个滑移系 统只有当受到一定大小的 切应力时,它才能开始滑 移。这就是施密特 (Schlllid)的临界分切应 力定律。 设F为沿着拉伸轴方 向的拉力,A为试样的横 截面积,拉伸应力J一 F/A,滑移面法线与拉 伸轴的夹角为p,滑移面

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hn1098
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  • 创建时间: 2010-07-30 08:26:00
  • 更新时间: 2010-07-30 08:26:00

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